Állapotjelző

A Wikipédiából, a szabad enciklopédiából

Az állapotjelző a termodinamikai rendszernek egy olyan jellemzője, amely csak a rendszer állapotától függ, és nem függ attól, hogyan jutott a rendszer ebbe az állapotba. Az állapotjelző a rendszer egyensúlyi állapotát írja le. Például a fajlagos belső energia[1], az fajlagos entalpia, fajlagos entrópia, nyomás és hőmérséklet állapotjelzők, mivel kvantitatíve jellemzik egy termodinamikai rendszer egyensúlyi állapotát. Ugyanakkor a mechanikai munka és a nem állapotjelző, mivel kvantitatíve a termodinamikai rendszerek egyensúlyi állapotai közötti átmeneteket írják le.

Kapcsolódó extenzív mennyiségek[szerkesztés | forrásszöveg szerkesztése]

Az állapotjelzőkhöz fajlagos mennyiségként extenzív mennyiségek kapcsolhatóak. Ezek útfüggő mennyiségek, és arányosak azzal, hogy mennyi áll rendelkezésre a jellemzett anyagból. Az állapotjelzőket kis betűvel jelöljük; a hozzátartozó extenzív mennyiséget nagybetűvel.

u fajlagos belső energia; U belső energia

h fajlagos entalpia; H entalpia

s fajlagos entrópia; S entrópia

f fajlagos szabad energia; F szabad energia

g fajlagos szabad entalpia (Gibbs függvény); G szabadentalpia

Az állapotjelzők specifikus mennyiségek, ami azt jelenti, hogy tömegre, térfogatra, vagy anyagmennyiségre lehet értelmezni. Például a fajlagos belső energia mértékegysége lehet J/kg, J/m3, illetve J/mol. Ideális gáznál a tömeg, térfogat és anyagmennyiség összerendelése az egyesített gáztörvény alapján egyértelmű.

Termodinamikai rendszer[szerkesztés | forrásszöveg szerkesztése]

Egy termodinamikai rendszer több termodinamikai paraméterrel írható le (ilyen például a hőmérséklet, nyomás, fajlagos térfogat). Az, hogy hány paraméter szükséges az egyértelmű leíráshoz, az az állapottér D dimenziójától függ. Például az egyatomos gáz kétdimenziós rendszert alkot (D=2). Ebben az esetben tökéletesen jellemezhető bármely rendszer két független paraméterrel, mint például a nyomással és a fajtérfogattal vagy esetleg a nyomással és a hőmérséklettel. A választott paraméter-párok egyenértékűek, egyszerűen különböző koordináta-rendszert jelentenek a kétdimenziós termodinamikai állapottérben. Hasonló megállapítások tehetők a többdimenziós állapotterekről is.

Amikor egy rendszer állapota folyamatosan változik, akkor az állapottérben egy meghatározott „útvonalat” jár be. Az útvonal leírható úgy, hogy az állapotjelzők egymás utáni álapotát megadjuk az idő vagy esetleg más független változó függvényében. Például rendelkezhetünk a p(t)\, nyomás és a V(t)\, térfogat értékeivel az idő függvényében egy t_0\, és t_1\, időpont közötti intervallumban. Ez meghatároz a kétdimenziós állapottér példánkban egy útvonalat. Ezekután bármely más függvény értékét meghatározhatjuk ennek az útvonalnak a mentén. Példának okáért, ha ki akarjuk számítani a rendszer által végzett munkát a t_0\, - t_1\, időintervallumban, ezt így tehetjük meg:

W(t_0,t_1)=\int_{\textrm{allapot 0}}^{\textrm{allapot 1}}p\,dV=\int_{t_0}^{t_1}p(t)\frac{dV(t)}{dt}\,dt

Nyilvánvaló, hogy ha ki akarjuk számítani a W munkát a fenti integrállal, ismernünk kell a p(t)\, és V(t)\, függvény értékét az útvonal minden t\, időpillanatában. Az állapotfüggvény a rendszer paramétereinek olyan függvénye, mely kizárólag az útvonal végpontjaiban mért paraméterek értékeitől függ. Például, tegyük fel, hogy ki akarjuk számítani a munkát plusz a VdP\, integrálját az útvonal mentén:

\Phi(t_0,t_1)=
\int_{t_0}^{t_1}p\frac{dV}{dt}\,dt
+\int_{t_0}^{t_1}V\frac{dp}{dt}\,dt
= \int_{t_0}^{t_1} \frac{d(pV)}{dt}\,dt=p(t_1)V(t_1)-p(t_0)V(t_0)

Látható, hogy az integrandusz kifejezhető a p(t)V(t)\, függvény exakt differenciáljával, és ezért az integrál kifejezhető a p(t)V(t)\, függvény értékeivel az útvonal két végpontjában. A pV\, szorzat ennélfogva a rendszer állapotfüggvénye. A továbbiakban d-vel fogjuk jelölni az exakt differenciált. Más szóval a d\Phi \, integrálja egyenlő lesz \Phi(t_1)-\Phi(t_0) \,-vel. A δ szimbólumot a nem exakt differenciálra tartottuk fenn, melyet nem lehet integrálni az útvonal teljes ismerete nélkül. Például a \delta W=pdV\, kifejezés a fizikai munka elemi növekményének jelölésére szolgál. A \delta W_t=Vdp\, a technikai munka.

A legjobb gyakorlati módszer, ha az állapotfüggvényeket úgy tekintjük, mint a termodinamikai rendszerek jellemzőit vagy mennyiségeit, míg a nem-állapotfüggvények folyamatot reprezentálnak, mely alatt az állapotfüggvények változnak. Például a pV\, állapotfüggvény egy ideális gáz belső energiájával arányos, de a W\, munka a rendszer működése alatt átadott energiának a mennyisége. A belső energia megmérhető, ez az energia egy meghatározott formája. A munka az az energiamennyiség, mely megváltoztatta formáját vagy helyét.

A munka és a hő kapcsolata az állapotjelzőkkel[szerkesztés | forrásszöveg szerkesztése]

Ha definiáljuk a fajlagos entalpiát, mint h = u + (p v)\,, ennek differenciális formája:

\textrm{d}h = \textrm{d}u + \textrm{d}(pv)\,, felbontva: \textrm{d}h = \textrm{d}u + p \textrm{d}v + v \textrm{d}p, sorrendben: (fajlagos) entalpia, belső energia, térfogati munka és technikai munka. Az egyenlet jobboldalának első két tagja a hőmennyiség, az entrópiával kifejezve \delta q=T \textrm{d}s. Más formában: \textrm{d}h = T \textrm{d}s + v \textrm{d}p. Ideális gáznál a fajlagos belső energia \textrm{d}u = c_V \textrm{d}T.

Ha \textrm{d} u = - \textrm{d}(p v), akkor a fajlagos entalpia változása nulla. A fenti állítás értelmében, ha a pV\, állapotfüggvény változatlan, az egyenértékű az izotermikus állapotváltozással.

Kémiai állapováltozás munkája \delta w = \mu \textrm{d}n, ahol \mu a kémiai potenciál és \textrm{d}n az anyagmennyiség megváltozása. Ebből következően a kémiai potenciál is állapotjelző (intenzív), az anyagmennyiség viszont extenzív.

W a munka, w a fajlagos munka, amelynek mértékegysége általában J/kg.

Az előjeleket is figyelembe véve a belső energia \textrm{d}U=T\textrm {d}S - p \textrm{d} V + \sum \mu_i\textrm{d} N_i.

További információk[szerkesztés | forrásszöveg szerkesztése]

  • A fajlagos belső energia állapotjelző, tehát intenzív mennyiség; a belső energia viszont extenzív